Questões de Concurso Sobre física
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O gráfico que representa a função d(v) é uma parábola com concavidade voltada para baixo.
Lagrange mostrou a existência de pontos de equilíbrio gravitacional no problema restrito de três corpos. Os pontos lagrangianos possuem aplicação no posicionamento estratégico de sondas telescópios e de sondas espaciais, como é o caso da missão SOHO e do telescópio James Webb, situados respectivamente nos pontos L2 (SOHO, voltada para observação solar) e L1 (telescópio James Webb, voltado para observação de estrelas e galáxias).
A frequência natural do sistema em consideração é inferior a 20 Hz.
O sistema em questão é sub-amortecido.
Se, na decolagem, uma aeronave necessita atingir a velocidade mínima de 80 m/s, com uma aceleração mínima de 4 m/s2 para decolar, então a pista deverá ter pelo menos 800 m de comprimento, para uma decolagem segura.
Na situação a seguir, uma barra AD, suportada em dois apoios, B e C, está apoiada contra uma parede formando um ângulo θ. Nessa situação e considerando que em todos os pontos de apoio não há atrito, se a força F for aplicada na direção vertical, para cima, então será nula a reação da parede contra a barra na direção horizontal.
Na situação a seguir, uma esfera homogênea com massa P repousa no plano inclinado de 30°, contra a parede vertical lisa B. Nessa situação, em módulo, o valor da força no plano inclinado é o dobro do valor da força na parede vertical.

Ruídos de decolagem de veículos lançadores de satélites podem atingir níveis superior a 150 dB; o ruído aerodinâmico dos ignitores e das câmeras de combustão geram ondas de choque que podem resultar no colapso do veículo lançador.
Para o controle de atitude, sistemas sensores com partes móveis são largamente utilizados em satélites; o ring laser gyroscope (RLG) é composto apenas por uma combinação de vidros cerâmicos e várias fontes multi-espectrais de luz.
A dinâmica da atitude de um veículo espacial é baseada primariamente nas equações da dinâmica orbital de corpos rígidos. Os movimentos, posições e atitudes podem ser representados por sistemas de coordenadas fixadas no eixo do veículo e(ou) em sistemas de coordenadas inerciais; a partir deles é possível prever e avaliar acelerações e rotações do veículo.
Para um ponto p que se move ao longo de uma órbita determinada pelo vetor posição r(x, y, z) e um ângulo da órbita oth, o vetor aceleração a, com componentes transversal e radial, será corretamente escrito como a seguir.

Para executar o encontro de duas naves espaciais em órbita da Terra, é preciso calcular os incrementos de velocidade orbital necessários; se a excentricidade da órbita for desprezada, o incremento nas velocidades dependerá apenas da constante de Kepler, K.
A transferência orbital do satélite entre órbitas circulares com raios r1 e r2 (r2 > r1) é conhecida como manobra Hohmann de transferência de órbita; o incremento de velocidade para tal manobra será a diferença dos incrementos de velocidade no perigeu e no epogeu.
Nas manobras assistidas por gravidade, são utilizadas naves espaciais em missões no sistema solar; a manobra pode ser descrita pela abordagem denominada patched conics, que é embasada nos efeitos gravitacionais envolvidos, esfera de influência e órbitas keplerianos.
Para colocar um satélite em órbita circular, é correto executar uma manobra orbital tal que o incremento de velocidade ocorre quando o satélite passa pelo apogeu da órbita.
A equação da energia total de um corpo em órbita do Sol pode ser derivada a partir do momentum angular e da equação da trajetória do corpo; o valor da energia para qualquer órbita cônica mostra que o semieixo maior da órbita depende somente da energia do sistema.
Para um satélite em orbita circular, a velocidade de escape (vesc) pode ser calculada a partir de sua velocidade orbital (vorb), sabendo que vesc = 0,2 vorb.
Para estabelecer a equação da trajetória para os corpos menores do sistema solar, como os asteroides, é suficiente conhecer o fator de excentricidade da órbita.
Na Lei Harmônica de Kepler, P2 = K⸱r3, a constante K é inversamente proporcional à constante G, da Lei da Gravitação Universal de Newton.
. Na representação da figura, a placa positiva é a da
direita, e ela é um ímã.
. e que, no instante inicial t = 0, uma carga negativa q esteja muito próxima da origem O,
com velocidade
, na direção
. Essa carga, então, movimenta-se exclusivamente sob a ação do campo elétrico
gerado pelas
placas até atingir a placa positiva no ponto A. Ela atravessa,
então, a placa positiva e passa para a região onde existe o campo
magnético. Para fins de cálculo do campo elétrico gerado pelas
placas, considere que essas sejam grandes o suficiente para que
possam ser consideradas como planos infinitos. Para descrever o
movimento da carga, considere sua posição inicial como sendo a
origem O. Considere, também, que o estado dinâmico da carga
imediatamente antes de atravessar a placa positiva seja igual ao
seu estado dinâmico imediatamente após atravessá-la.
Considerando-se que
seja o campo elétrico uniforme na
região 0 < x < d entre as placas, as coordenadas do ponto A
são dadas por (xA, yA, 0), com
.