A velocidade de um objeto é dada pela equação v = 20 - 4 t +3 t² , onde t é dado em segundos e v em metros por segundo. Utilizando essa equação, julgue o item que se segue.

A função da posição (x) em função do tempo (t), sabendo que a posição inicial é o zero, é expressa por x = 20t - 4t + t³ .

O gráfico acima expressa a função horária da posição (x) de um móvel em trajetória retilínea, realizando um movimento uniforme. Com base nesse gráfico, julgue o item seguinte.

A função horária da posição é expressa por x = 60 + 30 t.

Em 1905 Albert Einstein propôs a teoria da relatividade restrita. No caso, o adjetivo “restrita” é usado para indicar que a teoria se aplica somente a referenciais inerciais. A respeito dessa teoria, julgue o item a seguir.

A velocidade da luz não é constante para todos os observadores. Depende do referencial inercial em que se situa o observador.

Em 1905 Albert Einstein propôs a teoria da relatividade restrita. No caso, o adjetivo “restrita” é usado para indicar que a teoria se aplica somente a referenciais inerciais. A respeito dessa teoria, julgue o item a seguir.

A teoria da relatividade restrita é composta basicamente de dois postulados: o postulado da relatividade e o da velocidade da luz.

O gráfico acima expressa a posição versus tempo referente ao deslocamento de um objeto. Com base nesse gráfico, julgue o próximo item.

A velocidade do automóvel no instante t = 5 s é igual a 5 m/s.

Entre os mais de 200 núcleos atômicos conhecidos, 266 têm estados fundamentais estáveis e todos os outros têm estado fundamental instáveis, o que implica seu decaimento radiativo, isto é, a transição para um núcleo diferente com energia mais baixa e a respectiva emissão de radiação. Os três tipos principais de decaimento radioativo são denominados processos α, β ou γ. Com relação à estabilidade do núcleo atômico e seus respectivos processos de decaimento, julgue o item a seguir. Para um núcleo ser estável, a soma das massas de seus constituintes tem de ser menor que sua massa atômica.

Entre os mais de 200 núcleos atômicos conhecidos, 266 têm estados fundamentais estáveis e todos os outros têm estado fundamental instáveis, o que implica seu decaimento radiativo, isto é, a transição para um núcleo diferente com energia mais baixa e a respectiva emissão de radiação. Os três tipos principais de decaimento radioativo são denominados processos α, β ou γ. Com relação à estabilidade do núcleo atômico e seus respectivos processos de decaimento, julgue o item a seguir. Em um processo de decaimento β, quando um próton se transforma em nêutron ocorre emissão de um elétron.

Entre os mais de 200 núcleos atômicos conhecidos, 266 têm estados fundamentais estáveis e todos os outros têm estado fundamental instáveis, o que implica seu decaimento radiativo, isto é, a transição para um núcleo diferente com energia mais baixa e a respectiva emissão de radiação. Os três tipos principais de decaimento radioativo são denominados processos α, β ou γ. Com relação à estabilidade do núcleo atômico e seus respectivos processos de decaimento, julgue o item a seguir. No processo de decaimento α, é emitido um fóton com energia igual à diferença de energia entre os níveis de energia do estado instável inicial e o estado estável final.

Com relação à natureza ondulatória e corpuscular da matéria e à teoria quântica da radiação eletromagnética, julgue o item que se segue.

A relação de De-Broglie entre o momento linear e o comprimento de onda é equivalente à relação entre o momento e o comprimento de onda do fóton.

Com relação à natureza ondulatória e corpuscular da matéria e à teoria quântica da radiação eletromagnética, julgue o item que se segue.

Como o fóton não tem massa não se pode calcular o seu momento linear.

Com relação à natureza ondulatória e corpuscular da matéria e à teoria quântica da radiação eletromagnética, julgue o item que se segue.

Para que o fenômeno de difração ocorra quando um elétron atravessa uma fenda, é necessário que a ordem de grandeza do tamanho da fenda seja de p/h, em que h é a constante de Planck e p, o momento linear do elétron.

        No modelo de Bohr para o átomo de hidrogênio, o elétron pode estar somente em certas órbitas circulares em torno do próton. Para essas órbitas permitidas, o momento angular é determinado por L = n×h/2π, em que n é um número inteiro e h = 4,136 × 10^-15 eV×s é a constante de Planck. As energias dessas órbitas são dadas por E_n = -E₀/n² , em que E₀ = 13,6 eV é a energia do estado fundamental. Tendo como referência essas informações e considerando 3,0 × 10₈ m/s como a velocidade da luz, julgue o item, seguinte. É possível ionizar um átomo de hidrogênio no estado fundamental se a ele é fornecida uma energia de 14 eV.

         No modelo de Bohr para o átomo de hidrogênio, o elétron pode estar somente em certas órbitas circulares em torno do próton. Para essas órbitas permitidas, o momento angular é determinado por L = n×h/2π, em que n é um número inteiro e h = 4,136 × 10^-15 eV×s é a constante de Planck. As energias dessas órbitas são dadas por E_n = -E₀/n² , em que E₀ = 13,6 eV é a energia do estado fundamental. Tendo como referência essas informações e considerando 3,0 × 10₈ m/s como a velocidade da luz, julgue o item, seguinte. Considerando-se que a frequência de radiação na região do ultravioleta está entre 10¹⁵ Hz e 10¹⁶ Hz , é correto afirmar que, quando um elétron decai do nível de energia n = 2 para o nível de energia fundamental n = 1, é emitida uma radiação eletromagnética ultravioleta.

No modelo de Bohr para o átomo de hidrogênio, o elétron pode estar somente em certas órbitas circulares em torno do próton. Para essas órbitas permitidas, o momento angular é determinado por L = n×h/2π, em que n é um número inteiro e h = 4,136 × 10^-15 eV×s é a constante de Planck. As energias dessas órbitas são dadas por E_n = -E₀/n² , em que E₀ = 13,6 eV é a energia do estado fundamental. Tendo como referência essas informações e considerando 3,0 × 10₈ m/s como a velocidade da luz, julgue o item, seguinte. Existe um raio máximo permitido para as órbitas circulares de um elétron no modelo de Bohr.

        A figura I ilustra a situação em que uma barra homogênea de tamanho L encontra-se inicialmente em repouso em um referencial inercial R. Em um momento posterior, conforme mostrado na figura II, a barra separa-se em duas barras menores e iguais, que se deslocam em sentidos contrários com igual velocidade, em um processo que conserva a energia da barra.

Considerando essas informações e os princípios da relatividade especial e a transformação de Lorentz, julgue o próximo item.

A massa de repouso da barra na figura I é maior que a soma das massas de repouso das barras na figura II.

        A figura I ilustra a situação em que uma barra homogênea de tamanho L encontra-se inicialmente em repouso em um referencial inercial R. Em um momento posterior, conforme mostrado na figura II, a barra separa-se em duas barras menores e iguais, que se deslocam em sentidos contrários com igual velocidade, em um processo que conserva a energia da barra.

Considerando essas informações e os princípios da relatividade especial e a transformação de Lorentz, julgue o próximo item.

Em relação ao referencial R, a soma dos tamanhos das duas barras na figura II é maior que L.

        A figura I ilustra a situação em que uma barra homogênea de tamanho L encontra-se inicialmente em repouso em um referencial inercial R. Em um momento posterior, conforme mostrado na figura II, a barra separa-se em duas barras menores e iguais, que se deslocam em sentidos contrários com igual velocidade, em um processo que conserva a energia da barra.

Considerando essas informações e os princípios da relatividade especial e a transformação de Lorentz, julgue o próximo item.

Para o referencial próprio no pedaço da barra que se move para a esquerda, na figura II, as duas partes da barra terão o mesmo tamanho.

        A figura precedente mostra o esquema básico de um experimento de fenda dupla de Young, em que frentes de onda plana incidem sobre duas fendas bem estreitas. Após atravessar as fendas, as frentes de onda incidem em um anteparo a uma distância D das fendas. Na figura, r₁ e r₂ são as distâncias entre cada uma das fendas e um ponto P no anteparo e d é a distancia entre as fendas.

Tendo como referência essas informações, julgue o seguinte item.

A localização y dos máximos de intensidade da onda no anteparo não depende do comprimento de onda da onda incidente.

        A figura precedente mostra o esquema básico de um experimento de fenda dupla de Young, em que frentes de onda plana incidem sobre duas fendas bem estreitas. Após atravessar as fendas, as frentes de onda incidem em um anteparo a uma distância D das fendas. Na figura, r₁ e r₂ são as distâncias entre cada uma das fendas e um ponto P no anteparo e d é a distancia entre as fendas.

Tendo como referência essas informações, julgue o seguinte item.

Não existe posição y no anteparo onde a intensidade da onda é nula.