Vale para ambientes nos quais as dimensões dos obstáculos são muito menores que o comprimento de onda. Os raios percorrem percursos de máximas distâncias. Os raios diretos e refletidos percorrem percursos retos.

Vale para ambientes nos quais as dimensões dos obstáculos são muito maiores que o comprimento de onda. Os raios percorrem percursos de mínimas distâncias. Os raios diretos e refletidos percorrem percursos curvos.

Vale para ambientes nos quais as dimensões dos obstáculos são muito maiores que o comprimento de onda. Os raios percorrem percursos de máximas distâncias. Os raios diretos e refletidos percorrem percursos retos.

Vale para ambientes nos quais as dimensões dos obstáculos são muito menores que o comprimento de onda. Os raios percorrem percursos de mínimas distâncias. Os raios diretos e refletidos percorrem percursos curvos.

Vale para ambientes nos quais as dimensões dos obstáculos são muito maiores que o comprimento de onda. Os raios percorrem percursos de mínimas distâncias. Os raios diretos e refletidos percorrem percursos retos.

É uma grandeza escalar, depende da posição, e é complexa.

É uma grandeza tensorial, independe da posição, e é puramente real.

É uma grandeza escalar, independe da posição, e é complexa.

É uma grandeza tensorial, depende da posição, e é complexa.

É uma grandeza tensorial, depende da posição, e é puramente real.

Descrevem fenômenos eletromagnéticos macroscópicos. Para calcular os campos eletromagnéticos basta conhecer as fontes, as relações constitutivas, e resolver as Leis de Ampère e Faraday. A Lei de Gauss Elétrica pode ser obtida a partir da Lei de Ampère em conjunto com a Equação da Continuidade, a qual relaciona Energia e Potência.

Descrevem fenômenos eletromagnéticos macroscópicos. Para calcular os campos eletromagnéticos basta conhecer as fontes, as relações constitutivas, e resolver as Leis de Ampère e Faraday. A Lei de Gauss Elétrica pode ser obtida a partir da Lei de Ampère em conjunto com a Equação da Continuidade, a qual relaciona Carga e Corrente.

Descrevem fenômenos eletromagnéticos microscópicos. Para calcular os campos eletromagnéticos basta conhecer as fontes, as relações constitutivas, e resolver as Leis de Gauss Elétrica e Magnética. A Lei de Gauss Elétrica pode ser obtida a partir da Lei de Ampère em conjunto com a Equação da Continuidade, a qual relaciona Carga e Corrente.

Descrevem fenômenos eletromagnéticos microscópicos. Para calcular os campos eletromagnéticos basta conhecer as fontes, as relações constitutivas, e resolver as Leis de Gauss Elétrica e Magnética. A Lei de Gauss Elétrica pode ser obtida a partir da Lei de Faraday em conjunto com a Equação da Continuidade, a qual relaciona Carga e Potência.

Descrevem fenômenos eletromagnéticos macroscópicos. Para calcular os campos eletromagnéticos basta conhecer as fontes, as relações constitutivas, e resolver as Leis de Ampère e Faraday. A Lei de Gauss Elétrica pode ser obtida a partir da Lei de Faraday em conjunto com a Equação da Continuidade, a qual relaciona Energia e Corrente.

55 km.

40 km.

35 km.

50 km.

45 km.

A largura espectral do LS é maior que o LED. A perda por acoplamento de um LS à SMF é maior que de um LED para uma SMF. O nível de ruído é maior num FDA que num FDPIN.

A largura espectral do LS é menor que o LED. A perda por acoplamento de um LS à SMF é maior que de um LED para uma SMF. O nível de ruído é maior num FDA que num FDPIN.

A largura espectral do LS é menor que o LED. A perda por acoplamento de um LS à SMF é menor que de um LED para uma SMF. O nível de ruído é menor num FDA que num FDPIN.

A largura espectral do LS é maior que o LED. A perda por acoplamento de um LS à SMF é menor que de um LED para uma SMF. O nível de ruído é menor num FDA que num FDPIN.

A largura espectral do LS é menor que o LED. A perda por acoplamento de um LS à SMF é menor que de um LED para uma SMF. O nível de ruído é maior num FDA que num FDPIN.

Corresponde ao LP₀₁. A frequência normalizada máxima para a fibra ser monomodo é igual à primeira raiz da função de Bessel de ordem zero. Independe da coordenada radial.

Corresponde ao LP₁₀. A frequência normalizada máxima para a fibra ser monomodo é igual à primeira raiz da função de Bessel de ordem zero. Independe da coordenada azimutal.

Corresponde ao LP₀₁. A frequência normalizada máxima para a fibra ser monomodo é igual à primeira raiz da função de Neumann de ordem zero. Depende da coordenada azimutal.

Corresponde ao LP₁₀. A frequência normalizada máxima para a fibra ser monomodo é igual à primeira raiz da função de Neumann de ordem zero. Depende da coordenada radial.

Corresponde ao LP₀₁. A frequência normalizada máxima para a fibra ser monomodo é igual à primeira raiz da função de Bessel de ordem zero. Independe da coordenada azimutal.

18,4 × 10⁵

2 × 10⁴

36,8 × 10⁵

10⁴

3, 2 × 10⁴

São válidas para slabs com alto contraste de índices. Para altas frequências b tende a 1. b tendendo a zero caracteriza a região de forte confinamento.

São válidas para slabs independente se o contraste de índices é alto ou baixo. Para altas frequências b tende a 1. b tendendo a zero caracteriza a região do corte.

São válidas para slabs com baixo contraste de índices. Para altas frequências b tende a 0. b tendendo a zero caracteriza a região de forte confinamento.

São válidas para slabs dependente se o contraste de índices é alto ou baixo. Para altas frequências b tende a 0. b tendendo a zero caracteriza a região do corte.

São válidas para slabs com baixo contraste de índices. Para altas frequências b tende a 1. b tendendo a zero caracteriza a região de fraco confinamento.

quádrupla, dupla e quádrupla, respectivamente.

quádrupla, nula e quádrupla, respectivamente.

unitária, nula e tripla, respectivamente.

dupla, quádrupla e tripla, respectivamente.

dupla, quádrupla e dupla, respectivamente.

São linearmente polarizados, surgem por causa do baixo contraste de índice de refração, e a frequência de corte do modo fundamental é diferente de zero.

São circularmente polarizados, surgem por causa do alto contraste de índice de refração, e a frequência de corte do modo fundamental é zero.

São linearmente polarizados, surgem por causa do alto contraste de índice de refração, e a frequência de corte do modo fundamental é diferente de zero.

São circularmente polarizados, surgem por causa do baixo contraste de índice de refração, e a frequência de corte do modo fundamental é zero.

São linearmente polarizados, surgem por causa do baixo contraste de índice de refração, e a frequência de corte do modo fundamental é zero.

n₁ < < n₂ e o campo magnético do modo deve ser perpendicular às interfaces da fenda.

n₁ < < n₂ e o campo magnético do modo deve ser paralelo às interfaces da fenda.

n₁ > > n₂ e o campo elétrico do modo deve ser perpendicular às interfaces da fenda.

n₁ < < n₂ e o campo elétrico do modo deve ser paralelo às interfaces da fenda.

n₁ > > n₂ e o campo magnético do modo deve ser perpendicular às interfaces da fenda.

O fechamento do olho não tem relação com o alto nível de ruído.

A abertura do olho é devida ao alargamento dos pulsos.

O diagrama de olho não tem relação com o BER.

Quanto mais aberto o olho, maior a distância do enlace óptico.

Quanto mais aberto o olho, melhor a qualidade da recepção.

fibra com dispersão deslocada.

modulador eletro-óptico.

fibra para compensação de dispersão.

fotodetetor.

divisor de feixe.

40 THz

45 GHz

40 GHz

30 GHz

30 THz

Guias ópticos integrados com núcleos de sílica tendem a apresentar altos contrastes de índice de refração.

Alto contraste de índice de refração dos guias reduz a radiação dos modos em curvaturas abruptas.

Os modos dos guias ópticos integrados com altos contrastes de índice de refração podem ser calculados usando métodos escalares.

Alto contraste de índice de refração aumenta o tamanho dos dispositivos ópticos integrados.

Guias ópticos integrados com núcleos de silício tendem a apresentar baixos contrastes de índice de refração.

O método do Índice Efetivo é mais versátil que o método de Marcatilli na solução modal de guias com baixo contraste de índice e geometria mais complexa que os guias retangulares.

Os métodos do Índice Efetivo e de Marcatilli não funcionam em frequências bem maiores que a frequência de corte em guias de baixo contraste de índice.

Os métodos do Índice Efetivo e de Marcatilli são muito precisos em guias de alto contraste de índices.

O método do Índice Efetivo é menos versátil que o método de Marcatilli na solução modal de guias com alto contraste de índice e geometria mais complexa que os guias retangulares.

Os métodos do Índice Efetivo e de Marcatilli só fornecem boas aproximações para frequências próximas do corte em guias de baixo contraste de índices.

AM é um tipo de modulação não-linear, FM é um tipo de modulação linear, e a largura de faixa necessária para transmissão de um sinal PM depende muito da forma de onda do sinal modulador.

AM é um tipo de modulação linear, FM é um tipo de modulação não-linear, e a largura de faixa necessária para transmissão de um sinal PM depende muito da forma de onda do sinal modulador.

AM é um tipo de modulação linear, FM é um tipo de modulação não-linear, e a largura de faixa necessária para transmissão de um sinal PM independe da forma de onda do sinal modulador.

AM é um tipo de modulação não-linear, FM é um tipo de modulação linear, e a largura de faixa necessária para transmissão de um sinal PM depende pouco da forma de onda do sinal modulado.

AM é um tipo de modulação linear, FM é um tipo de modulação não-linear, e a largura de faixa necessária para transmissão de um sinal PM depende pouco da forma de onda do sinal modulado.