O processo de criação de um par elétron-pósitron a partir
de um único fóton de raios gama propagando-se no vácuo é
impossível devido à violação simultânea das leis de conservação
de:
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No experimento de Rutherford, partículas alfa de carga 2e
e energia cinética inicial T colidem frontalmente com um núcleo
de ouro de carga Ze, em repouso e muito mais pesado que a
partícula alfa. A distância de mínima aproximação d, que define
o limite superior para o raio do núcleo nesse modelo clássico, é
dada pela expressão:
A probabilidade de transmissão, de coeficiente de transmissão
T, de uma partícula de massa m e energia E através de uma
barreira de potencial retangular de altura V > E e largura a, no
limite de uma barreira espessa ka >> 1, onde k = , é proporcional a:
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No experimento de fenda dupla de Young, a condição para
interferência construtiva, ou seja, de máximos de intensidade,
ocorre quando a diferença de caminho entre as ondas é um
múltiplo inteiro do:
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Uma fonte sonora de frequênciafaproxima-se de um
observador parado com velocidade u. Sendo v a velocidade do
som, a frequência f’ percebida pelo observador, que é maior que
f, é dada por:
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O critério de Rayleigh para a resolução angular mínima de
uma lente de diâmetro D, operando com luz de comprimento de
onda λ, é dado, aproximadamente, por:
.Se a incerteza na posição Δx de uma partícula é reduzida à
metade, a incerteza mínima no seu momento Δp, de acordo com o Princípio de Heisenberg , deve:
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No modelo de Bohr para o átomo de hidrogênio, a energia do
estado fundamental para n=1 é E1
. A energia do primeiro estado
excitado para n=2 é dada por:
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Uma partícula de massa m e velocidade v, não relativística,
tem um comportamento ondulatório associado. O comprimento de
onda de Broglie λ dessa partícula é calculado por:
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Compare seu desempenho com quem faz o mesmo concurso. Ver concorrência
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O campo elétrico no eixo de um disco uniformemente
carregado com densidade superficial σ, em um ponto muito
próximo ao centro do disco, sendo z R, onde R é o raio, aproxima-se do campo de um plano infinito, cujo valor é:
Considerando a relação de Boltzmann S=k lnW , se o número
de microestados acessíveis de um sistema isolado aumentar por
um fator de e2 , onde e é a base do logaritmo neperiano, a variação
de entropia ∆S será igual a:
trabalho realizado por n moles de um gás ideal ao se
expandir isotermicamente de um volume inicial Vi para um volume
final Vf
à temperatura T é calculado pela fórmula:
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No modelo de Bohr para o átomo de hidrogênio, os estados
estacionários são selecionados através da quantização de uma
grandeza física clássica, que é o:
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A razão giromagnética experimental em materiais
ferromagnéticos, como o ferro, é aproximadamente o dobro
do valor clássico esperado para o movimento orbital, o que é
explicado pela existência do:
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A Lei de Ampère estabelece uma relação entre a circulação
do campo magnético B ao longo de uma curva fechada e a
corrente total que atravessa a superfície delimitada por essa
curva, sendo válida para correntes:
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Na teoria cinética dos gases, a probabilidade de encontrar
uma molécula com energia total E em uma situação de equilíbrio
térmico à temperatura T decresce exponencialmente com E,
conforme o fator de:
A Primeira Lei da Termodinâmica generaliza o princípio de
conservação da energia ao identificar que a variação da energia
interna de um sistema, em um processo não adiabático, inclui
o trabalho realizado e uma nova forma de energia transferida
chamada:
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Considerando a interpretação estatística da entropia
formulada por Boltzmann, a relação S = k In In Windica que a
entropia de um macroestado é função crescente do: